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发送试题题目，返回答案。知道包装设计答案,刷题考试通关小助手对培训对象培训需求进行分类，要求各类培训对象的培训需求有（)．A．类似性B．差异性C．多样性D．特殊

适应障▎関注│碍中的短期抑郁反应时间

夜惊的▎公│特点包括：（) A．通常

工作中▎众│如果没有压力，对工作的效

有效的▎号。│争论技巧都有哪些？A、

酒依赖▎杨桃速查│的特点是什么？

闭经是▎可以查题│诊断神经性厌食的重分离过程是一个（)。A．熵减少的过程B．熵增加的过程C．熵不变化的过程D．自发过程

正确答案：A

试证明带电粒子在均匀磁场中作圆轨道运动时，其德布罗意波长与圆半径成压比．

，p=mv=qBR，

在玻璃基片上镀两层光学厚度为λ0／4的介质薄膜，如果第一层的折射率为1.35，问为了达到在正入射下膜系对λ0全增

据式(3.51)，要使反射为零、透射最大，则

在GaAs二极管的顶面上生长一附加的AlGaAs层，形成光学窗口．说明光学窗口的作用．

在这种器件在GaAs二极管的顶面上生长一附加的AlGaAs层，因为AlGaAs材料的禁带宽度大于GaAs的禁带宽度，所以发射的光子不会被附加层所吸收．与此同时，在AlGaAs-GaAs界面上的复合中心密度显著的低于没有AlGaAs层的GaAs表面的复合中心密度．因而，距离界面的结深可以做得很小．因此，光学窗口能有效地提高发光二极管的外量子效率．

用式（5—2—20)和式（5—2—21)求丁二烯能级及波函数。

正确答案：Ej＝α＋2βcos[jπ／(n＋1)]j＝12…n

丁二烯的碳原子数n＝4j＝1234则

E1＝α＋2βcos[π／(4＋1)]＝α＋1．618β

E2＝α＋2βcos[2π／(4＋1)]＝α＋0．618β

E3＝α＋2βcos[3π／(4＋1)]＝α－0．618β

E4＝α＋2βcos[4π／(4＋1)]＝α－1．618β

相应的波函数

同理得

j＝3 ∮3＝0．601∮1－0．371∮2－0．371∮3＋O．601∮4

j＝4 ∮4＝0．371∮1－0．601∮2＋0．601∮3－0．371∮4Ej＝α＋2βcos[jπ／(n＋1)]j＝1,2,…,n丁二烯的碳原子数n＝4,j＝1,2,3,4,则E1＝α＋2βcos[π／(4＋1)]＝α＋1．618βE2＝α＋2βcos[2π／(4＋1)]＝α＋0．618βE3＝α＋2βcos[3π／(4＋1)]＝α－0．618βE4＝α＋2βcos[4π／(4＋1)]＝α－1．618β相应的波函数同理得j＝3∮3＝0．601∮1－0．371∮2－0．371∮3＋O．601∮4j＝4∮4＝0．371∮1－0．601∮2＋0．601∮3－0．371∮4

平行单色光垂直照射在相距为0.2mm的双缝上，双缝与像屏的间距为0.8m （1)若从第一级明条纹到同侧第四级明条

https://status.shangxueba.com/ask/uploadfile/6072001-6075000/D4CC9B2AAF2F214D2357A43E4EAFD5E6.jpg

https://status.shangxueba.com/ask/uploadfile/6072001-6075000/D4E6C269877BFBC5E9264FE696BFDF3D.jpg

在一块厚度为D的无限大平板内，沿板面方向通有电流密度为j的电流。平板的相对磁导率为μr1，在平板两

正确答案：根据磁介质的安培环路定理在垂直于载流平板的截面上做一个一组对边垂直于载流平板另一组对边平行于载流平板的矩形闭合回路abcda且该矩形回路关于载流平板中心线对称如图19-2所示。

则磁场强度沿该矩形回路的环流为

（1）

由式（1）和磁介质的安培环路定理有

（2）

解式（2）可得

（3）

（1）若矩形回路abcda在板内则矩形回路包围的传导电流为由式（3）可得

H=jrB=μ0μr1H=μ0μr1jr

方向：板中心线的左侧垂直纸面向里；板中心线的右侧垂直纸面向外。

（2）若矩形回路abcda在板外矩形回路包围的传导电流为。由式（3）可得

方向：板的左侧垂直纸面向里；板的右侧垂直纸面向外。根据磁介质的安培环路定理,在垂直于载流平板的截面上,做一个一组对边垂直于载流平板,另一组对边平行于载流平板的矩形闭合回路abcda,且该矩形回路关于载流平板中心线对称,如图19-2所示。则磁场强度沿该矩形回路的环流为（1）由式（1）和磁介质的安培环路定理有（2）解式（2）可得（3）（1）若矩形回路abcda在板内,则矩形回路包围的传导电流为,由式（3）可得H=jr,B=μ0μr1H=μ0μr1jr方向：板中心线的左侧垂直纸面向里；板中心线的右侧垂直纸面向外。（2）若矩形回路abcda在板外,矩形回路包围的传导电流为。由式（3）可得方向：板的左侧垂直纸面向里；板的右侧垂直纸面向外。

一静电加速器中粒子束流强度为10－6A，用它轰击一靶，使靶的温度按5k／min速率升高，靶质量为10g，比热容4.18×102

每分钟靶吸收的热量为J=10×10-3·4.18×102·5=20.9J J=qU=ItU ∴．$设每秒击靶粒子数为n ne=I·t ∴n=It/e=6.25×1012s-1．$设粒子击靶时速度为v ．

已知298K时，乙醇水溶液的表面张力与浓度间的关系为//img1.shangxueba.com/files/2016070801/2012q2/ct_XK07002007j_resolve_0260(1201)1.jpg

http://www.shangxueba.com/exam/images/onErrorImg.jpg

http://img.shangxueba.cn/files/2016070801/2012q2/ct_XK07002007j_resolve_0260(1201)2.jpg

砷化镓发光管制成半球形，以增加位于球心的发光区对外输出功率，减少反射损耗．已知砷化镓发射光波波长为9300，

如图3-13(b)，不加增透膜时，单界面的光强反射率 $如欲完全消反射，膜层折射率和光学厚度必须同时满足以下两个条件，即 nh=(2k+1)(λ/4) (k=0，1，2，…)． 取n1=1.0，n2=3.4，λ=9300，k=0，算出 n≈1.84，h≈1264≈0.13μm．$如果只要求增透，即使不是完全消反射，也应使膜层光学厚度nh=(2k+1)λ/4，且应是低膜(即n1＜n＜n2)．因此，选用折射率n=1.38的氟化镁作膜层，是可以增透的．以双光束干涉近似计算反射光强I，设入射光振幅为A0，则经界面A一次反射光的振幅为A1=A0rA，经界面B再反射回来的透射光振幅为A2=A0tArBt'A．在正入射的情况下， 考虑到上述两束光之相位差为兀，故膜层反射光强为 光强反射率为 $如果选用折射率n=2.35的硫化锌作膜层，同理也可以增透．此时光强反射率为 式中 最后算出 R≈8.7%．

在弹簧振子的振动中，______充当了回复力，在单摆的振动中，回复力是______。

弹力，$重力的切向分力

假设迈克耳孙干涉仪由钠光发出的两种波长的光（λ1=589.6nm和λ2=589.0nm)照明．若要使干涉条纹从模糊到清晰再

当波长λ1的单色光的亮条纹与波长λ2的单色光的亮条纹重合时，可看到清晰的干涉条纹．但当λ1的亮条纹与λ2的暗条纹重合时，干涉条纹模糊消失，这时光程差为 其中，D’是附加光程差；m1和m2是整数．因此 (a) 当干涉仪的动镜移动使h增加△h时，条纹再次模糊消失，这时干涉级的差值增大1，所以 (b) 式(a)和式(b)相减得

试求电子与空穴混合导电时材料的温差电动势率。并证明在本征情况下的温差电动势率为 式中。

根据绝对温差电动势率的表达式： 电子的 空穴的 如果弛豫时间与载流子能量之间的关系为τ∝Es，则 于是 对于电子、空穴混合导电的情况，由于它们的温差电动势翠有相反的符号，因而相互抵消一部分，混合导电的温差电动势率为 如果是晶格散射为主，即取，另外，由于 ， ， 则 这便是混合导电时的温差电动势率。 如果是本征导电，即n=P，再进一步认为Nc≈Nv，则 式中Ei为本征费米能级。由于，则 这便是欲求的结果。

在冬日，一座房子散热的速率为2×108J／h。设室内温度是20℃，室外温度是－20℃，这一散热过程产生熵的速率（J／（K·s))

设室内散热过程与室外吸热过程均是等温过程，则室内、室外的总熵变为 因而 =30J/(K·s)

写出加偏压的N沟道增强型MESFET空间电荷区宽度的表达式并导出阈值电压（对于耗尽型称为夹断电压，二者符号相

空间电荷区宽度 在夹断点，令Q=a(沟道厚度)，以及VG-V=VTH·VTH为阈值电压． 于是有 (内夹断电压) VTH=Vp0-ψ0(阈值电压)

洛伦兹变换与伽利略变换的本质差别是什么？如何理解洛伦兹变换的物理意义？

洛伦兹变换是狭义相对论中不同惯性系之间物理事件的时空坐标变换基本公式，在洛伦兹变换公式中，长度和时间是相对量．而伽利略变换是经典力学中不同惯性系之间物理事件的时空坐标变换关系式，其中的长度和时间是绝对的，反映了经典力学中的绝对时空观．二者的本质差别在于对长度和时间质量的认识．洛伦兹变换是狭义相对论中的基本变换公式，可推导出同时性的相对性、长度收缩、时间膨胀等重要结论，当相对运动速度v＜＜c时，洛伦兹变换过渡到了伽利略变换．

有一列平面简谐波在介质中传播，波速u=100m·s－1．波线上右侧距波源O（坐标原点)为75．0m处的一点P的

正确答案：法一 (1)设以波源为原点O沿X轴正向传播的波动方程为

将u=100m·s-1代入上式且取x=75m得到点P的运动学方程为

yP=Acos[ω(t-0．75)+φ](SI) (2)

将式(2)与题给点P的运动学方程比较可得A=0．30mω=2πrad·s-1φ=0．因此所求波动方程为

(2)当沿X轴负向传播时波动方程为

将x=75mu=100m·s-1代入后与题给点P的运动学方程比较得到A=0．30mω=2nrad·s-1φ=-π．则所求波动方程为

法二 (1)如图7-2(a)所示取点P为坐标原点O"沿O"X轴向右的方向为正方向．根据

分析当波沿该正方向传播时由点P的运动学方程可得出以O"(即点P)为原点的波动方程为

将x=-75m代入上式可得点O的运动方程为

yO=0．30cos2πt(SI)

由此可写出以点O为坐标原点的波动方程为

(2)当波沿O"X轴负方向传播时如图7-2(b)所示仍先写出以O"(即点P)为原点的波动

方程为

将x=-75m代入上式可得点O的运动学方程为

yO=0．30cos(2πt—π)(SI)

则以点O为坐标原点的波动方程为

在已知波线上某点运动方程的条件下，建立波动方程时常采用下面两种方法：(1)先写m以波源0为原点的波动方程的一般形式，然后利用已知点P的运动方程来确定该波动方程中各量，从而建立所求波动方程．(2)建立以点P为原点的波动方程，由它来确定波源点O的运动方程，从而可得出以波源点O为原点的波动方程．对于平面简谐波来说，如果已知波线上一点的运动学方程，求另外一点的运动学方程，也可用下述方法来处理：波的传播是振动状态的传播，波线上各点(包括原点)都是重复波源质点的振动状态，只是初相位不同而已．在已知某点初相φ的前提下，根据两点间的相位差△φ=φ"—φ=2π△x／λ，即可确定未知点的初相φ"．